Rudak gerendák feszültségi állapota

Normál igénybevétel

Idealizált húzókísérlet:

Δ L = L - L_{0} \newline Δ H = H - H_{0} \newline Δ B = B - B_{0}

Fajlagos megnyúlás (mérnöki alakváltozás)

ε = \frac{Δ L}{L_{0}}

- 1 < ε

Keresztirányban:

ε_{k} = \frac{Δ H}{H_{0}}

Izotrop anyagi viselkedés esetén - ez van csak sziltannál.

ε_{k} = \frac{Δ B}{B_{0}}

Engineering strain $ε$ - sziltanban ez $(< 0.05)$

Logaritmikus (valós) alakváltozás (logarithmic/true strain)

\ln [1 + ε]

Mechanikus feszültség:

Gondolatban kettévágjuk a testet: anyagi kényszerkapcsolatokat megszüntettem. Ha teljesíteni szeretném az egyensúlyt, akkor elérek a normál feszültség fogalmához.

2d ábrázolás

Acél húzódiagramja

$σ_{F}$ - folyáshatár (initial yield stress)

R_{m}

szakítószilárdság (ultimate stress) * A szilárdságtan tárgyon belül mi a lineárisan rugalmas szakaszban vagyunk érdekeltek. Itt $ε < < 5$ .

Egyszerű Hooke törvény

Keresztirányú deformációk

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mrow><mi>ν</mi></mrow></math>: Poisson-tényező

\frac{V}{V_{0}} = \frac{L B H}{L_{0} B_{0} H_{0}} = (1 + ε) (1 + ε_{k})^{2} = 1

Ebből következnek a nemlineáris dolgok?

Saint-Venant féle elv: A ható erő módja (több pont, egy pont, egyenletes eloszlás) nem számít, ha elég távol van az erőhatás (Csak az összege számít)

Ökölszabály:

Optikai feszültségvizsgálat